РАЗРАБОТКА ТЕРМОДИНАМИЧЕСКОГО ПОДХОДА К ОПИСАНИЮ НАПРЯЖЕННОГО И ДЕФОРМИРОВАННОГО СОСТОЯНИЯ МАТЕРИАЛА В ЭЛЕМЕНТАРНОМ АКТЕ СТРУЖКООБРАЗОВАНИЯ ПРИ РЕЗАНИИ МАТЕРИАЛОВ
Резание материалов - сложный физический процесс. В нем можно отметить целый комплекс более простых процессов и явлений - это разрушение материала, упругая и пластическая деформация, образование новой поверхности, механическое взаимодействие компонентов системы резания, теплообмен между ними и рассеяние энергии, сопровождающееся образованием так называемых диссипативных структур. Очевидная сложность совместного описания перечисленных физических процессов в зоне резания материалов и определяет известный факт, что как таковой физической теории резания на сегодняшний день пока не разработано. Определение важных технологических параметров, таких как сила резания, например, производится в инженерных расчетах на основе эмпирических формул.
В последнее время в понимании сущности процессов, сопровождающих резание материалов, произошли существенные качественные изменения. Они связаны прежде всего с осознанием того факта, что отклонение технологической системы в зоне резания от равновесного состояния столь велико, что этот процесс нельзя описать линейными приближениями и необходимо привлекать методы термодинамики неравновесных процессов. Говоря современным языком, процесс резания материалов - это процесс, в котором отчетливо проявляются признаки самоорганизации. К таким признакам можно отнести следующие положения.
- Система является термодинамически открытой, т.е. возможен обмен веществом и энергией с окружающей средой.
- Отклонения от равновесия превышают критические значения, т.е. рассматриваются состояния, лежащие вне классической термодинамической ветви.
- Имеет место иерархическая сложность явлений.
- Макроскопические процессы происходят согласованно (кооперативно, когерентно).
Кроме указанных особенностей процесса резания, существенным фактором, оказывающим влияние на создание адекватного описания процесса, является динамический хаpaктер протекания процесса и возникновение вибраций в системе резания.
В работе [1] произведен анализ причин возникновения вибраций при резании материалов. Одной из существенных причин авторы [1] указывают запаздывание сил резания по отношению к соответствующим возмущениям, возникающим при деформации металлов в локальной зоне в процессе резания. Внедрение режущего клина инструмента сопровождается сжатием обpaбатываемого материала.
При достижении критического значения действующего напряжения у режущей
кромки начинается отделение срезаемого слоя от материала заготовки. В этот момент начинается вторая стадия элементарного акта стружкообразования - стадия сдвига. Образовавшийся элемент стружки перемещается вдоль поверхности сдвига с большим ускорением и интенсивным уменьшением сопротивления сдвигу, а также вверх вдоль передней поверхности. При этом он претерпевает дополнительные деформации, которые приводят к неоднородному упрочнению стружки по сечению и создают предпосылки для ее завивания. Затем сдвиг прекращается, а движение элемента стружки вдоль передней поверхности становится более равномерным и продолжается до момента его удаления из зоны контакта.
В силу различия хаpaктера деформационных процессов в ходе элементарного акта стружкообразования, сила резания также не является постоянной величиной и претерпевает периодические изменения. В момент начала сдвига элемента стружки начинается образование следующего элемента, т.е. происходит сжатие новой локальной зоны обpaбатываемого материала.
Таким образом, первая и вторая стадии процесса начинаются и заканчиваются одновременно, но относятся к двум соседним элементам стружки. Представленная качественная картина элементарного акта стужкообразования, выявляющая его циклический хаpaктер, имеет место пpaктически независимо от режимов резания.
Однако, основные параметры резания (скорость, глубина резания и подача) в сочетании со свойствами обpaбатываемого материала, оказывают существенное влияние на хаpaктер деформационных процессов. В результате варьируются объем зоны деформирования, скорость сжатия, скорость сдвига, скорости упрочнения и разупрочнения элементов системы резания. Весьма существенное влияние на эти процессы оказывает скорость тепло- и маасообмена между элементами системы резания. В конечном итоге это приводит к образованию различных видов стружки и разному качеству обработанной поверхности.
Учесть особенности процессов деформирования, механического и теплового взаимодействия элементов системы резания, иерархический хаpaктер протекания процессов возможно только в рамках термодинамической теории, учитывающей взаимное превращение энергии в системе.
В качестве такой теории предлагается использовать нелокальную версию термодинамики, разработанную Майковым В.П. [3].
Нелокальная термодинамика, будучи по своему хаpaктеру дедуктивной, построена на утверждении о существовании в природе кванта энтропии, равного постоянной Больцмана.
Если принять значение kT при макроскопическом определении энтропии в качестве минимального приращения (интервала квантования) количества теплоты
, (1)
из определения энтропии в соответствии со вторым законом термодинамики, получаем минимальное приращение энтропии:
(2)
ПроцеДypa макроквантования приводит к важным следствиям. Определяющая роль здесь принадлежит получению хаpaктерного дискрета времени
(3)
где h - постоянная Планка.
По смыслу соотношения неопределенности величину ∆t следует рассматривать как минимальный интервал времени для макроскопических объектов, для которых макроскопическое понятие температуры еще сохраняет физический смысл. Например, при T = 300 K, ∆t = 1,27*10-14 c.
В новой теории показано существование границы микро- и макроуровня, т.е. сформулирован минимальный макроскопический объем (далее «макроячейка»), к которому еще применим термодинамический метод. Установлено, что радиус и объем макроячейки
(4)
, (5)
где с - скорость света в вакууме.
Радиус r и объем макроячейки V определяют размеры прострaнcтва, в котором устанавливается локальное термодинамическое равновесие в динамически равновесной системе и, следовательно, формируется температура как макроскопический параметр. Например, при T = 300 K, r = 3,8*10-6 м.
Макроячейку можно рассматривать как короткоживущий (мерцающий) физический кластер - своеобразный, в обычных условиях надмолекулярный, уровень в иерархии макроскопической системы.
В нелокальной термодинамике доказывается, что процеДypa макроквантования переводит описание из области классического статического равновесия (термостатика) в область динамического равновесия с флуктуационным взаимодействием макроячейки с окружением.
Параметры макроячейки (температура, давление и др.) при динамическом равновесии за хаpaктерное время ∆t отличаются от параметров ее окружения, и в этом смысле любая материальная среда термодинамически неоднородна. Такого рода неоднородность приводит к появлению на границе макроячейки с окружением флуктуирующих напряжений, сходных по своей природе с поверхностными явлениями. Привлечение здесь соотношений классической термодинамики деформаций показывает, что в силу дискретности прострaнcтвенных и временных интервалов объему макроячейки присущи как объемная, так и сдвиговая деформации, разделенные в прострaнcтве и времени в масштабе макроячейки.
В свою очередь объемная деформация вызывает электрическую поляризацию, а сдвиговая - магнитную. Поляризация приводит к появлению связанных зарядов электрического и магнитного типов. Указанные явления образуют термодеформационный равновесный цикл макроячейки.
Таким образом, на основе вышеизложенного, можно сделать следующие выводы: нелокальная версия термодинамики обоснованно определяет минимальный макроскопический объем, хаpaктеризующий коллективное поведение среды; определение этого объема позволяет непротиворечиво перейти к иерархическому рассмотрению процессов деформирования в твердом теле; в рамках изложенной теории учитывается цикличность природных процессов (термодеформационный цикл макроячейки); в рамках термодеформационного цикла удается связать механические, тепловые и электродинамические явления, что реально наблюдается в природе и позволит перейти к описанию того комплекса процессов и явлений, которые сопровождают процесс резания. Покажем на примере возможность применения изложенной теории к описанию деформационных процессов в зоне резания.
Рассчитаем нормальные и касательные напряжения в зоне механической обработки и сравним их с экспериментальными значениями напряжений, полученными на фаске задней поверхности резца. В эксперименте при максимальном значении силы Py =3200 Н, и силы Pz =1600 Н, соответствующие им напряжения равны σ = 1600 МПа, τ = 400 МПа.
Расчетные значения
Как показывают расчеты, используя специфические для нелокальной версии термодинамики понятия, такие как хаpaктерные линейные размеры для объемной ∆x и сдвиговой l деформации, а также объем макроячейки V и элементарное изменение объема макроячейки в результате деформации ∆V΄ можно выйти на порядок величин напряжений, наблюдаемых в эксперименте. Далее для создания адекватной математической термодинамической модели необходимо решить ряд задач. Во-первых, определить закономерности скоростного деформирования металлов с определением масштабов зоны деформирования в зависимости от параметров резания. Во-вторых, определить закономерности протекания процесса с точки зрения иерархии структур при разрушении, т.е. для конкретного набора параметров резания определить «механизм» протекания процесса.
Как показано в работе [3] в иерархической системе существует спектр времен релаксации. Здесь сначала протекают более быстрые процессы, отвечающие за преодоление потенциальных барьеров минимальной высоты, т.е. иерархический хаpaктер процессов заключается в том, что пока не реализуются каналы с минимальным временем релаксации, не включается сеть каналов следующего уровня. При этом, как указано в работе [4], подобные процессы сопровождаются структурными изменениями материи и привлечение представлений о структуре разрушения, т.е. о трaнcформации начальной структуры тела при деформировании в сторону образования новых структур позволяет описать кооперативные эффекты на различных масштабных уровнях. Таким образом, можно сделать вывод, что на сегодняшний день есть предпосылки для разработки термодинамического подхода к описанию напряженного и деформированного состояния материала в элементарном акте стружкообразования при резании материалов.
СПИСОК ЛИТЕРАТУРЫ
- Вейц В.Л., Максаров В.В., Лонцих П.А. Динамика и моделирование процессов резания при механической обработке. Иркутск, РИО ИГИУВа, 2000. 189с.
- Майков В.П. Расширенная версия классической термодинамики - физика дискретного прострaнcтва-времени. М.: МГУИЭ. 1997. 160с.
- Илькаев Р.И., Учаев А.Я., Новиков С.А., Н.И., Платонова Л.А., Сельченкова Н.И. Универсальные свойства металлов в явлении динамического разрушения. ДАН. 2002.Т.384,№3, с. 328-333.
- Гольдштейн Р.В., Осипенко В.М. Иерархия структур при разрушении. ДАН. 1992.Т.325. №4, с. 735-739.
Статья в формате PDF 123 KB...
23 04 2024 23:21:32
Статья в формате PDF 111 KB...
22 04 2024 18:45:28
Статья в формате PDF 297 KB...
20 04 2024 13:27:24
Статья в формате PDF 323 KB...
18 04 2024 3:20:39
Статья в формате PDF 103 KB...
17 04 2024 22:28:17
На основе анализа электронной конфигурации примесных атомов в минералах, обладающих кристаллической структурой типа NiAs (например, пирротин), установлена корреляция плотности примесных атомов и катионных вакансий с электропроводностью и удельной намагниченностью минералов. Плотность катионных вакансий возрастает при увеличении суммарной плотности примесных атомов, при этом уменьшается электропроводность кристалла. Показано, что природа этих явлений – уменьшение концентрации электронов в зоне проводимости в результате захвата примесными атомами электрона вакансии. На основе расчетов плотности примеси исследованы свойства анионных примесных атомов и проанализирован механизм их изоморфного замещения ионов серы в структуре пирротина. Установлена связь магнитных свойств пирротина и содержанием золота в породе. ...
16 04 2024 16:33:19
Статья в формате PDF 135 KB...
15 04 2024 11:28:43
Статья в формате PDF 140 KB...
14 04 2024 19:48:57
12 04 2024 4:47:25
Статья в формате PDF 322 KB...
11 04 2024 23:30:58
Статья в формате PDF 101 KB...
10 04 2024 10:21:11
Статья в формате PDF 244 KB...
09 04 2024 17:14:30
Статья в формате PDF 112 KB...
08 04 2024 19:35:56
Статья в формате PDF 114 KB...
07 04 2024 6:31:26
Статья в формате PDF 308 KB...
06 04 2024 21:17:36
Статья в формате PDF 120 KB...
05 04 2024 21:55:43
Дано краткое описание работы тепловой машины, которая подчиняется второму закону термодинамики. Высказана гипотеза, что для человеческого общества справедлив аналогичный закон. Дана формулировка такого закона. Проведена параллель между работой тепловой машины и бизнесом. Сделаны некоторые выводы применительно к жизни человеческого общества. ...
04 04 2024 8:55:25
Статья в формате PDF 118 KB...
03 04 2024 15:16:19
Статья в формате PDF 118 KB...
02 04 2024 23:57:17
Статья в формате PDF 104 KB...
31 03 2024 19:34:57
Статья в формате PDF 104 KB...
30 03 2024 9:24:47
Статья в формате PDF 110 KB...
28 03 2024 6:34:40
27 03 2024 6:32:44
Статья в формате PDF 122 KB...
26 03 2024 5:15:37
Статья в формате PDF 108 KB...
25 03 2024 21:52:52
Статья в формате PDF 119 KB...
23 03 2024 4:46:39
Статья в формате PDF 113 KB...
22 03 2024 2:43:29
Статья в формате PDF 185 KB...
21 03 2024 19:16:38
Статья в формате PDF 134 KB...
20 03 2024 3:49:11
Статья в формате PDF 217 KB...
19 03 2024 12:14:55
18 03 2024 3:22:19
Статья в формате PDF 231 KB...
17 03 2024 14:11:31
Статья в формате PDF 130 KB...
15 03 2024 21:11:40
Еще:
Поддержать себя -1 :: Поддержать себя -2 :: Поддержать себя -3 :: Поддержать себя -4 :: Поддержать себя -5 :: Поддержать себя -6 :: Поддержать себя -7 :: Поддержать себя -8 :: Поддержать себя -9 :: Поддержать себя -10 :: Поддержать себя -11 :: Поддержать себя -12 :: Поддержать себя -13 :: Поддержать себя -14 :: Поддержать себя -15 :: Поддержать себя -16 :: Поддержать себя -17 :: Поддержать себя -18 :: Поддержать себя -19 :: Поддержать себя -20 :: Поддержать себя -21 :: Поддержать себя -22 :: Поддержать себя -23 :: Поддержать себя -24 :: Поддержать себя -25 :: Поддержать себя -26 :: Поддержать себя -27 :: Поддержать себя -28 :: Поддержать себя -29 :: Поддержать себя -30 :: Поддержать себя -31 :: Поддержать себя -32 :: Поддержать себя -33 :: Поддержать себя -34 :: Поддержать себя -35 :: Поддержать себя -36 :: Поддержать себя -37 :: Поддержать себя -38 ::