СТАБИЛИЗАЦИЯ ЛИНЕЙНЫХ ФАЗОННЫХ ДЕФОРМАЦИЙ В КВАЗИКРИСТАЛЛАХ

1

• Авторы
• Резюме
• Файлы

Айзенберг А.Я. Мощенко И.Н. Снежков В.И. Мощенко И.К. Предлагается феноменологическое описание фазовых переходов в полигональных квазикристаллах, учитывающее собственную симметрию линейных фазонных и фононных деформаций. Определено представление группы этой симметрии, рассчитан базис инвариантов, построен типичный термодинамический потенциал и проведена симметрийная классификация решений уравнений состояния. Статья в формате PDF 116 KB

Одно из центральных мест в современной теории апериодического состояния занимает вопрос о связи квазикристаллического и кристаллического порядков и их взаимопревращениях. Общепринято, что фазовый переход квазикристалл (КК) - кристалл (К) обусловлен нестабильностью фазонной подсистемы КК относительно линейных фазонных деформаций [1]. Описание развития такой неустойчивости КК в том или ином приближении не вызывает трудностей и хорошо исследовано. Но открытым остается вопрос о стабилизации ("замораживании") конкретной фазонной деформации, соответствующей кристаллическому состоянию. Полученные нами результаты показали, что для чисто кристаллических фазовых переходов стабилизация аналогичных деформаций имеет симметрийную природу [2]. Собственная симметрия рассматриваемого механизма фазового перехода приводит к такому виду потенциала взаимодействия фононной и структурной подсистем, что выделенные линейные фононные искажения стабилизируются как отдельные фазовые состояние. Целью настоящей работы является исследования собственной симметрии линейных фазонных и фононных деформаций и ее влияния на стабилизацию КК и К состояний.

Рассмотрим плоскую двумерную квазикристаллическую структуру, относящуюся к полигональной симметрии. Исследуем для этой структуры искажения, обусловленные линейными фазонной и фононной деформациями. Параметр порядка (ПП) в этом случае реализуется на базисных волновых векторах b₁, b₂, b₃ и b₄, т.е. восьмимерный.

Для квазипериодических объектов такие базисы образуют всюду плотный модуль, причем один и тот же модуль может быть описан различными эквивалентными базисными векторами. Из теории линейных уравнений следует, что базисные векторы являются эквивалентными, если они переводятся друг в друга унимодулярной матрицей (матрицей с любыми целочисленными коэффициентами и определителем, равным по модулю единице) [2]. Таким образом, группой собственной симметрии структурных искажений, связанных с линейными фазонной и фононной деформациями, является унимодулярная группа, действующей на прострaнcтве базисных векторов, т.е. в прострaнcтве параметра порядка.

Для построения базиса инвариантов этой группы возьмем расширенный набор генератора:

(1)

где S и T - двумерные матрицы, образующие для двумерной унимодулярной группы [2]; E - двумерная единичная матрица.

Первые два элемента являются генераторами подгруппы унимодулярных преобразований двумерного подпрострaнcтва, образованного базисными векторами b₁, b₂. Как показано в [2], целый рациональный базис (ЦРБИ) для нее состоит из двух комплексных модулярных форм g₂(b₁, b₂) и g₃(b₁, b₂):

J₁= g₂(b₁, b₂); J₂= g₃(b₁, b₂)                 (2)

Аналогичным образом, для второй пары генераторов (1) ЦРБИ будет:

J₃= g₂(b₃, b₄); J₄= g₃(b₃, b₄)                 (3)

Последний элемент (1) образует подгруппу второго порядка перестановок подпрострaнcтв (b₁, b₂) и (b₃, b₄). Легко видеть, что ЦРБИ представления этой подгруппы, построенного на функциях (2) и (3), будет также базисом инвариантов для группы (1):

V₁=J₁+J₃; V₂=J₂+J₄; V₄=(J₁-J₃)²;

V₅=(J₂-J₄)²; V₄=(J₁-J₃) (J₂-J₄)               (4)

Отметим, что термодинамический потенциал должен быть инвариантным относительно поворота всей плоскости как единого целого на произвольный угол (группа C_∞). Строя на (4) представления группы C_∞ и определяя базис инвариантов этих представлений, получим ЦРБИ группы G₀ собственной симметрии рассматриваемого механизма структурных искажений:

I_k=Re(V_iV_j*)                           (5)

где * - знак комплексного сопряжения; i, j пробегают значения от 1 до 5, причем i меньше или равно j.

В (5) входят 15 инвариантов и типичный термодинамический потенциал является версальной деформацией положительно определенной квадратичной формы от этих инвариантов:

F = Σα_iI_i + Σβ_ikI_iI_k                  (6)

где α_i, β_ik - феноменологические коэффициенты.

Вышеприведенная методика построения базиса инвариантов группы G₀ основана на разложении этой группы в нормальный ряд [3]:

G₂ ⊂ G₁ ⊂ G₀                          (7)

где G₂ - унимодулярная группа, действующая на двумерном подпрострaнcтве (b₁, b₂); фактор - группа G₁/G₂ изоморфна группе второго порядка перестановок подпрострaнcтв (b₁, b₂) и (b₃, b₄); фактор - группа G₀/G₁ изоморфна группе поворотов комплексного прострaнcтва на любой угол C_∞. Как показано в современной теории фазовых переходов [3], отдельно выделенные фазы соответствуют подпрострaнcтвам ПП, инвариантным относительно какой-либо нормальной подгруппы. Для симметрийной классификации таких фаз достаточно перечислить с точностью до внутреннего автоморфизма все инвариантные подпрострaнcтва.

Группа G₂ действует инвариантным образом на подпрострaнcтве b₁||b₂, соответствующем решению уравнений состояний (отдельной апериодической фазе) типа (b₁||b₂, b₃ и b₄ любые). Из этого подпрострaнcтва можно выделить более узкое подпрострaнcтво (b₁||b₂, b₁=b₃, b₂=b₄), инвариантное относительно группы G₁, образованной G₂ и фактор - группой G₁/G₂. Это инвариантное подпрострaнcтво соответствует состоянию, имеющем апериодический порядок только в одном направлении (типа жидкого квазикристалла).

Используя нормальные подгруппы группы G₂ и ряд вложений (7), можно получить другие инвариантные подпрострaнcтва и определить тип соответствующих им фаз. В [2] нами показано, что двумерная унимодулярная группа имеет пять инвариантных подгрупп, которые выделяют на прострaнcтве (b₁, b₂) фазы, соответствующие всем двумерным кристаллическим классам. Эти подгруппы на прострaнcтве (b₁,b₂,b₃,b₄) будут выделять инвариантные подпрострaнcтва, соответствующие апериодическим фазам №3 - №7, приведенным в таблице 1.

Таблица 1. Симметрийная классификация решений уравнений состояния типичного термодинамического потенциала (11)

№	Соотношения между компонентами ПП		Инвариантная подгруппа	Примечан.
	Подпрострaнcтво (b1, b2)	Подпрострaнcтво (b3, b4)
1	b1 | | b2	Моноклинная система	G2	Апериодич. состояние
2	b1 | | b2	b1 = b3, b2= b4	G1	Жидкий КК
3	Моноклинная система	Моноклинная система	G20 =E	Апериодич. состояние
4, 5	Орторомбическая (гц. орторомбическая) система	Моноклинная система	G21 (G22)	Апериодич. состояние
6, 7	Тетрагональная (гексагональная) система	Моноклинная система	G23 (G24)	Апериодич. состояние
8 -12	Соответствуют № 3 - № 8, 2 ст.	b1 = b3, b2= b4	G2i• G1/G2	Кристалич. состояния
13 -22	Различные сочетания подпрострaнcтв (3 - 7, ст.2) и (3 - 7, ст.3)		G2iG3i	Апериодич. состояния
23	|b1|=|b2|,  b1 b2=2π/5	|b3|=|b4|, b3b4=2π/5 b1b3=2π/5	G22 G32•C5	Декагональный КК
24	|b1|= |b2|, b1b2=π/2	|b3|= |b4|, b3b4= π/2 b1b3=π/4	G23 G33•C8	Октагональный КК
25	|b1|= |b2|, b1b2=2π/3	|b3|=|b4|, b3b4=2π/3 b1b3=π/3	G22 G32•C12	Додекагональный КК

Из этих подпрострaнcтв можно выделить более узкие подпрострaнcтва (b₁ = b₃, b₂ = b₄), инвариантные относительно групп G_1i, образованных G_2i и фактор - группой G₁/G₂. Такие подпрострaнcтва соответствуют чисто кристаллическим фазам (см. № 7 - №12, Табл.1).

Рассмотрим группу G₃, сопряженную группе G₂ и действующую на подпрострaнcтве (b₃, b₄). Ее нормальные подгруппы выделяют инвариантные подпрострaнcтва, аналогичные (3 - 7, ст.2, Табл.1) и соответствующие доменам фаз № 3 - № 7. Однако группы G_2iÄG_3i, являющиеся прямым произведением нормальных подгрупп группы G₂ и группы G₃, выделяют инвариантные подпрострaнcтва, соответствующие другим фазам. Такие инвариантные подпрострaнcтва легко получить перебирая все возможные сочетания подпрострaнcтв (3 - 7, ст.2) Табл.1 и (3 - 7, ст.3) Табл.1. С учетом внутренних автоморфизмов будет 10 различных сочетаний, соответствующих 10 апериодическим фазам. Из этих фаз наибольший интерес представляют три, имеющих симметрию G₂₃G₃₃ (|b₁|= |b₂|, b₁ b₂=π/2, |b₃|= |b₄|, b₃ b₄=π/2), G₂₃G₃₃ (|b₁|= |b₂|, b₁ b₂=2π/3, |b₃|= |b₄|, b₃ b₄=2π/3) и G₂₂G₃₂ (|b₁|= |b₂|, |b₃|= |b₄|). Подгруппа С₈ фактор группы G₀/G₁ выделяет из инвариантного прострaнcтва симметрии G₂₃G₃₃ инвариантное подпрострaнcтво, соответствующее октагональной квазикристаллической фазе. Аналогичным образом, подгруппы С₁₂ и C₅ выделяют из G₂₄G₃₄ и G₂₂G₃₂ инвариантные подпрострaнcтва, соответствующие додекагональной и декагональной квазикристаллическим фазам.

Таким образом, для рассматриваемого механизма фазовых превращений в планарных КК - линейных фазонных и фононных деформациях - на фазовых диаграммах должны существовать области стабильности, соответствующие всем полигональным КК состояниям и области стабильности для периодических структур всех кристаллических классов. Кроме того, на фазовых диаграммах должны наблюдаться промежуточные апериодические состояния (имеющие более низкую точечную симметрию), все возможные типы которых приведены в таблице 1. Стабилизация всех приведенных в таблице выделенных линейных фазонных и фононных деформаций как индивидуальных фаз обусловлена их собственной симметрией. Описание фазовых переходов между этими структурами возможно на основе единого ПП, реализующегося на четырех базисных волновых векторах.

Работа выполнена при поддержки РФФИ, грант № 02-02-17871.

ЛИТЕРАТУРА

1. Show L.J., Elser V., Henley C.L. // Phys. Rev. B. 1991. V.43. P.3423.
2. Мощенко И.Н., Винберг Э.Б., Гуфан Ю.М. //Известия высших учебных заведений. Северо - Кавказский регион. Естественные науки. 2003. № 3. С.12
3. Гуфан Ю.М. Структурные фазовые переходы. М.: Наука, 1982. 304 с.

---