ПЕРВОЕ НАЧАЛО ТЕРМОЛЕВИТАЦИИ

На рис. 1 показано плоское тело, нижняя поверхность которого нагрета до температуры T+ΔT, а температура верхней грани совпадает с температурой окружающего воздуха T. Предполагается, что такая система должна обеспечить существенную подъемную силу. Являясь следствием выводов газовой динамики [1], этот способ принципиально отличается от метода создания подъемной силы, объявленного газодинамическим [2]. Симметрия тела - основное отличие метода от другого теплового способа, в котором подъемная сила обусловлена шероховатостью одной грани [3, 4].
Рисунок 1. Термолевитация
Разность температур нижней грани и окружающей среды приводит к отдаче тепла
(1)
за время t поверхностью, площадь которой - S; α - коэффициент теплоотдачи. С другой стороны, в соответствии с первым началом термодинамики тепло, переданное воздуху, идет на изменение его внутренней энергии
(2)
где n - плотность молекул воздуха, v - их средняя скорость и
(3)
Здесь m - масса молекулы воздуха, v1=v - ее скорость до столкновения с поверхностью тела, v2 - то же после рассеяния; коэффициент 5/3 отвечает за то, что молекула воздуха ведет себя как молекула, обладающая пятью, а не тремя степенями свободы. Использование упрощенной модели идеального газа не принципиально, - в настоящей работе выясняется возможность термолевитации и не более. Равенство отдаваемого телом тепла (1) изменению внутренней энергии (2) приводит к результату
(4)
который позволяет оценить подъемную силу
(5)
где R - универсальная газовая постоянная, M - масса одного киломоля воздуха. При S=1м2; ΔT=1000K; T=3000K подъемная сила составляет 0,72Н, что соответствует массе поднимаемого груза 73 г. Это, правда, требует затрат энергии Q/t=5.6[Вт/м2К]×1[м2]×100[К]=560Вт! Это слишком много, чтобы отказаться от рассмотрения варианта термолевитации, в котором температура верхней поверхности тела ниже температуры окружающей среды. А это уже имеет отношение ко второму началу термодинамики. Пока же необходимы экспериментальные исследования, которые позволили бы оценить возможность и эффективность такого способа полета. Косвенные результаты, касающиеся изменения веса при нагревании тела [5] не достаточны. Рассматривать их как подтверждение описанной выше идеи не следует.
С другой стороны, коэффициент термической аккомодации для воздуха близок к единице [1]. Поэтому равенство отдаваемого телом тепла (1) изменению внутренней энергии воздуха (2) не должно вызывать упреков. Сомнение вызывает лишь привлечение упрощенной модели идеального газа. Почему это сделано, понятно. Существуют большие проблемы с описанием углового распределения рассеянных поверхностью твердого тела молекул воздуха [6]. Однако, маловероятно, что даже косинусный закон Кнудсена [6] уменьшит результат (5) более чем вдвое.
Примечательно, что в отличие от аэродинамики подъемная сила термолевитации и потери энергии зависят от размеров тела одинаковым образом. Этот факт может сыграть определяющую роль в создании конструкций, обладающих очень большой подъемной силой. В классической аэродинамике подъемная сила пропорциональна четвертой степени хаpaктерного размера, а потери энергии - пятой.
СПИСОК ЛИТЕРАТУРЫ:
- Эммонс Х. Основы газовой динамики. - М.: ИЛ, 1963. - 702 с.
- Блин Е. Четвертый способ. // Авиация общего назначения. 2002. № 12. С. 19-24.
- Герасимов С.А. Эффект термолевитации // Техника и технология. 2005. № 2. С. 123-128.
- Герасимов С.А. О левитации и экранировании в газовой динамике // Вопросы прикладной физики. 2005. № 12. С. 131-133.
- Дмитриев А.Л. Управляемая гравитация. - М.: Новый центр, 2005. - 70 с.
- Гудман Ф., Вахман Г. Динамика рассеяния газа поверхностью. - М.: Мир, 1980. 424 с.
Работа представлена на заочную электронную конференцию «Новые технологии, инновации, изобретения», 15-20 июля 2008г. Поступила в редакцию 16.07.2008 г.
Статья в формате PDF
324 KB...
31 08 2026 2:48:16
Статья в формате PDF
104 KB...
30 08 2026 22:36:10
Статья в формате PDF
127 KB...
29 08 2026 21:52:35
Статья в формате PDF
310 KB...
28 08 2026 2:45:47
27 08 2026 20:55:45
Статья в формате PDF
294 KB...
25 08 2026 12:24:56
Статья в формате PDF
227 KB...
24 08 2026 1:40:32
Статья в формате PDF
111 KB...
23 08 2026 12:31:58
Статья в формате PDF
249 KB...
22 08 2026 19:33:22
Статья в формате PDF
106 KB...
21 08 2026 23:55:10
Статья в формате PDF
321 KB...
20 08 2026 18:29:42
Статья в формате PDF
275 KB...
18 08 2026 1:44:51
Статья в формате PDF
112 KB...
17 08 2026 1:48:26
Статья в формате PDF
120 KB...
16 08 2026 21:59:40
Статья в формате PDF
109 KB...
12 08 2026 13:21:44
Статья в формате PDF
114 KB...
11 08 2026 12:12:58
Статья в формате PDF
108 KB...
10 08 2026 13:16:43
Статья в формате PDF
143 KB...
09 08 2026 4:28:38
Статья в формате PDF
121 KB...
06 08 2026 16:39:34
Статья в формате PDF
262 KB...
05 08 2026 19:56:45
Статья в формате PDF
111 KB...
03 08 2026 8:27:16
Статья в формате PDF
114 KB...
02 08 2026 12:17:57
Статья в формате PDF
109 KB...
01 08 2026 17:44:47
Статья в формате PDF
323 KB...
31 07 2026 20:43:37
Статья в формате PDF
228 KB...
30 07 2026 15:49:26
Статья в формате PDF
264 KB...
29 07 2026 18:40:13
Статья в формате PDF
122 KB...
26 07 2026 2:27:39
Статья в формате PDF
112 KB...
25 07 2026 3:45:30
Статья в формате PDF
312 KB...
24 07 2026 3:20:21
В экспериментах по микроэволюции генетически модифицированных бактерий (ГМО) при непрерывном культивировании показано, что при переходе от одного стационарного состояния к другому в открытой биологической системе скорость производства энтропии должна возрастать, а не уменьшаться, как следует из основных положений неравновесной термодинамики. С точки зрения термодинамики проточные культуры микроорганизмов – хемостат и турбидостат – это открытые термодинамические системы, способные находиться в устойчивых стационарных состояниях. Причем, в соответствии с классификацией М.Эйгена (1973), хемостат соответствует случаю постоянных потоков, а турбидостат – случаю постоянной организации. Несмотря на кажущееся разнообразие микроэволюционных переходов в двух типах открытых систем при их изучении обнаруживаются общие закономерности. Важнейшей из них является возрастание потока использованной популяциями свободной энергии, и, следовательно, возрастание теплорассеяния и скорости производства энтропии. Результаты свидетельствуют о необходимости дальнейшего развития термодинамической теории открытых биологических систем, дальнейшего изучения общих закономерностей биологического развития.
...
23 07 2026 0:17:39
Еще:
Поддержать себя -1 :: Поддержать себя -2 :: Поддержать себя -3 :: Поддержать себя -4 :: Поддержать себя -5 :: Поддержать себя -6 :: Поддержать себя -7 :: Поддержать себя -8 :: Поддержать себя -9 :: Поддержать себя -10 :: Поддержать себя -11 :: Поддержать себя -12 :: Поддержать себя -13 :: Поддержать себя -14 :: Поддержать себя -15 :: Поддержать себя -16 :: Поддержать себя -17 :: Поддержать себя -18 :: Поддержать себя -19 :: Поддержать себя -20 :: Поддержать себя -21 :: Поддержать себя -22 :: Поддержать себя -23 :: Поддержать себя -24 :: Поддержать себя -25 :: Поддержать себя -26 :: Поддержать себя -27 :: Поддержать себя -28 :: Поддержать себя -29 :: Поддержать себя -30 :: Поддержать себя -31 :: Поддержать себя -32 :: Поддержать себя -33 :: Поддержать себя -34 :: Поддержать себя -35 :: Поддержать себя -36 :: Поддержать себя -37 :: Поддержать себя -38 ::