ОПРЕДЕЛЕНИЕ НАГРУЗКИ И ФОРМЫ ПОВЕРХНОСТИ ОСНАСТКИ ПРИ ФОРМООБРАЗОВАНИИ ДЕТАЛЕЙ
Математическая модель, описывающая процесс формообразования неупругих тел строится на базе двух следующих интегральных уравнений.
1. Вариационное уравнение для работы деформаций, в которое входят:
тензор напряжения Коши; текущие изменяемые в процессе деформирования объем тела и его поверхность; тензор четвертого ранга, ответственный за упругопластические свойства материала.
2. Вариационное неравенство для формулировки условий на границах контакта детали и рабочей поверхности матрицы (пуансона).
При формировании тензора свойств материалов в качестве физических соотношений принимались соотношения ассоциированного закона пластического течения между тензором напряжения Коши и приращением тензора деформации Альманси. Поверхность текучести описывалась условием Мизеса с изотропным и трaнcляционным упрочнением материала.
Геометрическая нелинейность учитывалась, во-первых, в соотношениях между логарифмическим тензором деформации Генки и вектором перемещений; во-вторых, при формулировке принципа материальной объективности в физических соотношениях; в третьих, в перестройке конфигурации тела в процессе его деформирования.
Тензор Генки представлялся разложением в степенной ряд тензора деформации Альманси.
Для реализации решения задачи использовался метод конечных элементов, благодаря которому приведенные выше интегральные уравнения сведены к нелинейным матричным. При реализации решения задач на ЭВМ использован метод последовательных нагружений с внутренним итерационным циклом и использованием модифицированного метода Ньютона-Рафсона.
Алгоритмы управления распределением поверхностной нагрузки, требуемой для получения, например, равнотолщинных тонкостенных деталей или для определения формы рабочих поверхностей матриц (пуансонов) с целью получения детали заданной конфигурации (с учетом пружинения), строились на базе решения обратных задач механики деформирования.
Упомянутые обратные задачи решались методом последовательных приближений с корректировкой решения на каждой итерации для получения необходимых функций.
Литература
- Горлач Б.А. Математическое моделирование процессов формообразования неупругих тел. -- М., Изд. МАИ, 1999, -- 216 с.
Статья в формате PDF
126 KB...
02 07 2026 9:33:36
Статья в формате PDF
116 KB...
01 07 2026 1:33:42
Статья в формате PDF
119 KB...
29 06 2026 20:38:53
Статья в формате PDF
154 KB...
28 06 2026 5:12:56
Статья в формате PDF
251 KB...
27 06 2026 1:37:30
Статья в формате PDF
107 KB...
26 06 2026 1:18:59
Статья в формате PDF
286 KB...
25 06 2026 20:15:57
Статья в формате PDF
114 KB...
23 06 2026 3:42:46
Статья в формате PDF
131 KB...
22 06 2026 23:29:56
Статья в формате PDF
112 KB...
21 06 2026 10:42:34
Статья в формате PDF
100 KB...
20 06 2026 1:43:33
Статья в формате PDF
249 KB...
19 06 2026 12:44:39
Статья в формате PDF
111 KB...
18 06 2026 12:25:54
Статья в формате PDF
108 KB...
17 06 2026 16:59:14
Статья в формате PDF
110 KB...
16 06 2026 22:54:42
Статья в формате PDF
112 KB...
15 06 2026 16:22:58
Статья в формате PDF
111 KB...
14 06 2026 15:24:20
Статья в формате PDF
130 KB...
11 06 2026 1:58:34
Статья в формате PDF
133 KB...
10 06 2026 21:21:54
Статья в формате PDF
202 KB...
09 06 2026 2:41:25
Статья в формате PDF
198 KB...
08 06 2026 3:27:11
Статья в формате PDF
447 KB...
07 06 2026 12:30:24
Статья в формате PDF
361 KB...
06 06 2026 17:36:48
Статья в формате PDF
133 KB...
05 06 2026 9:53:49
Статья в формате PDF
116 KB...
03 06 2026 23:28:52
Статья в формате PDF
115 KB...
02 06 2026 13:33:22
Основным механизмом теплообмена для капиллярно-пористых физических систем (типа легкого бетона) является контактная теплопроводность, которая осуществляется благодаря связанным между собой процессам: переходом тепла от частицы к частице через непосредственные контакты между ними и переходом тепла через разделяющую промежуточную среду. С термодинамической точки зрения теплообмен в легких бетонах представляет собой теплоперенос (поток тепла Q), а точнее перенос энтропии (S), под действием градиента температуры (Т), осуществляемый, в соответствии со вторым законом термодинамики, от мест с более высокой к местам с меньшей температурой. Термодинамическая идентичность коэффициента теплопроводности () и S позволила, на базе второго закона термодинамики, вывести общее уравнение для прогноза теплопроводности легкого бетона в условиях его эксплуатации. Установлено, что релаксация теплопроводности (τ) пропорциональна затуханию объемных деформаций бетона (Θ), вызванных температурным градиентом и уровнем напряжения (η). Экспериментальные исследования теплопроводности легкого бетона подтвердили затухающий хаpaктер изменения Δλ как функции времени (t) и деформативности.
...
01 06 2026 5:53:45
Статья в формате PDF
125 KB...
30 05 2026 18:39:24
Статья в формате PDF
90 KB...
29 05 2026 18:14:25
Статья в формате PDF
139 KB...
27 05 2026 14:49:17
Статья в формате PDF
126 KB...
26 05 2026 9:13:32
Статья в формате PDF
112 KB...
25 05 2026 4:16:51
Статья в формате PDF
280 KB...
24 05 2026 4:33:47
Еще:
Поддержать себя -1 :: Поддержать себя -2 :: Поддержать себя -3 :: Поддержать себя -4 :: Поддержать себя -5 :: Поддержать себя -6 :: Поддержать себя -7 :: Поддержать себя -8 :: Поддержать себя -9 :: Поддержать себя -10 :: Поддержать себя -11 :: Поддержать себя -12 :: Поддержать себя -13 :: Поддержать себя -14 :: Поддержать себя -15 :: Поддержать себя -16 :: Поддержать себя -17 :: Поддержать себя -18 :: Поддержать себя -19 :: Поддержать себя -20 :: Поддержать себя -21 :: Поддержать себя -22 :: Поддержать себя -23 :: Поддержать себя -24 :: Поддержать себя -25 :: Поддержать себя -26 :: Поддержать себя -27 :: Поддержать себя -28 :: Поддержать себя -29 :: Поддержать себя -30 :: Поддержать себя -31 :: Поддержать себя -32 :: Поддержать себя -33 :: Поддержать себя -34 :: Поддержать себя -35 :: Поддержать себя -36 :: Поддержать себя -37 :: Поддержать себя -38 ::
